Для подібного середовища маємо;, оскільки @сonst; на підставі чого рівняння (1.14) зводиться до вигляду
. (1.27)
Інтегрування у межах станів р,Т і ро.с, То.с дає
, (1.28)
де індекс f позначає належність величин до нестисливої рідини.
Відповідно для параметрів скидання
. (1.29)
На підставі рівняння (1.13а) отримаємо
, (1.30)
де ; .
Використовуючи рівняння (1.11), для потоку нестисливої рідини можна записати
, (1.31)
або
. (1.31а)
Досить часто при розрахунках використовується різниця питомих ексергій, наприклад, при переході із стану 1 у стан 2. У цьому випадку
. (1.32)